论文部分内容阅读
当晶体的基波折射率和二次谐波折射率相等时（所谓“相位匹配”条件），Nd:YAG输出波长(1.064亳微米）的二次谐波可以用CD*A和KD*P以接近50%的效率产生。对于I型倍频过程，使基波的寻常折射率等于倍频波的非寻常折射率，此条件就可满足。对于II型倍频，必要的条件是二次谐波的非寻常折射率等于基波的非寻常折射率和寻常折射率的平均值。对于CD*A，可以将晶体的温度提高到100 ℃左右（取决于特定晶体的氘化水平）用θm=90°的I型过程来达到相位匹配。对于21亳米厚的CD*A晶体，温度-效率曲线的宽度(FWHM)为3.325 ℃。90度相位匹配使得比衍射极限大一个数量级的光束发散度也能有效地倍频，且不会因双折射而引起离散效应。提供的数据表明了倍频效率作为晶体厚度和入射平均功率密度的函数，包括效率和平均功率饱和的考虑。在室温下，θm=53°36'时，II型KD*P达到了相位匹配。在此情况下，为了获得有效倍频，入射基波光束的发散度必须接近衍射极限。25亳米的晶体绕寻 常光轴旋转的角半宽度为1亳弧度（FWHM)与CD*A相比，用KD*P是有利的，因为它容易使用，有高的损伤阈值，高的饱和水平并在室温下可用。用每秒10个脉冲的重复率、3.0焦耳的脉冲Nd:YAG激光器，在532亳微米波长上的功率达到了 10.5瓦。