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在这篇论文中，作者首先介绍了QCD因子化的基本知识，接着讨论了规范不变性和遍举过程中的KT-因子化以及γ*π0→γ过程中双对数项的重求和，最后是总结和展望。
KT-因子化定理被广泛的运用于B-衰变的遍举过程，但是它并没有被人们广泛的检验。由于其微扰系数在树图下的KT-依赖性是通过不在壳的部分子散射而得到的。这引起了一个很自然的问题：这样得到的微扰系数是否是规范不变的?最近，Li等人对γ*π0→γ过程中单圈下的KT-因子化进行了研究。通过对费曼规范的研究，他们声称通过不在壳的部分子得到的微扰系数是规范不变的。而我们在一般的协变规范下检查了该过程的KT-因子化。作者发现，通过不在壳的部分子计算得到的微扰系数并不是规范不变的。而且，作者在一般的协变规范下得到的微扰系数含有发散，而这种发散在费曼规范下是不存在的。由于该发散来源于光锥波函数，和具体的散射过程无关，这预示着KT-因子化定理对于一般的散射过程也将是被破坏的。为了进一步说明KT-因子化存在的问题，作者接着讨论了B-介子衰变的遍举过程中的不一致性。
在共线因子化下，对于过程γ*π0→γ的因子化，其微扰系数含有双对数项ln2χ。如果对其重求和只采用简单的指数化将得到发散的结果。作者研究发现，ln2χ项部分来自于光锥波函数(LCWF)，部分来自于形状因子。通过引入一个Jet-因子，作者可以因子化出形状因子中的ln2χ项。为了处理光锥波函数里的ln2χ项，作者也引入一个非标准的光锥波函数(NLCWF)。通过这两个新引入的量，作者得到重因子化后新的微扰系数，这个微扰系数不含任何ln2χ项。而且我们得到的重因子化后的公式里，只有LCWF一个量是非微扰的。通过计算结果，作者发现重求和与没有重求和所给出的物理预测，两者数值结果之间有着显著的差别，同时重求和给出的结果和实验数据是吻合的。