【摘 要】
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制备了不同比例的(Bi,Ca)(Mn,Cr)O(x=0.0,0.012,0.024,0.036,0.05,0.10,0.15)钙钛矿型锰氧化物,Retiveld精修结果表明该系列氧化物随着Cr掺杂量的变化,在x=0.05附近发生了一个从正交到四方的结构相变,磁性测量表明一定量的Cr掺杂减弱了该氧化物中长程的反铁磁电荷-轨道相,增强了铁磁相互作用,并且在低温区(约T<40K),因为铁磁与反铁磁的相互
【机 构】
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中科院物理研究所,磁学国家重点试验室
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制备了不同比例的(Bi<,0.5>,Ca<,0.5>)(Mn<,1-x>,Cr<,x>)O<,3>(x=0.0,0.012,0.024,0.036,0.05,0.10,0.15)钙钛矿型锰氧化物,Retiveld精修结果表明该系列氧化物随着Cr掺杂量的变化,在x=0.05附近发生了一个从正交到四方的结构相变,磁性测量表明一定量的Cr掺杂减弱了该氧化物中长程的反铁磁电荷-轨道相,增强了铁磁相互作用,并且在低温区(约T<40K),因为铁磁与反铁磁的相互竞争导致了自旋玻璃态.
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在交换相互作用的分子场模型近似下,通过考虑层面间Mn-Mn交换作用随晶格常数和温度的变化,从理论上计算了不同温度时外磁场垂直和平行于晶轴c时RMnGe化合物的磁化曲线,给出了化合物的H-T磁相图.
本文对高压和未加压纳米颗粒FeO的磁性进行了穆斯堡尔谱实验对比研究.在T=20-290K的穆斯堡尔谱中,观测到了高压和未加压纳米颗粒FeO在低温下有超精细磁场劈裂,高温区域的谱线则展示了样品的超顺磁行为,在相当宽的温度范围内出现了超精细磁场劈裂和超顺磁两相混合的谱线.通过对谱线进行拟合和解析,分析高压和未加压纳米颗粒FeO的磁性及加压后对纳米颗粒表面的影响.
本文在考虑磁隧道结单元中被钉轧磁性层的静磁作用基础上,对其自由层三个退磁张量元的分布进行了微磁学计算,表明被钉扎层的静磁作用不可忽略,同时计算了它们随绝缘层厚度的变化关系,并基于立体角对此作了定性的解释.
本文简介了采用我们开发的Monte Carlo数值计算软件包对纳米双相(硬磁/软磁)磁性体系的部分最新模拟计算结果.考察了上述体系的内禀矫顽力Hc、剩余磁化强度Mr、最大磁能级(M*H)等宏观磁性参量随软磁相的尺度和体积百分比、软硬磁两相交换耦合常数以及它们在磁晶各向异性和饱和磁矩差异的变化.本文计算工作中全部采用约化量,不针对具体某一种磁性材料,所得结果具有一定的普适性.
本文采用Monte Carlo方法对3D X-Y模型进行数值模拟计算,研究了在非线性外场驱动下3D X-Y模型的磁滞损耗及其滞后标度,得出了滞后标度关系为Areahω(1-T/T),其中α=0.57,β=0.34,γ=0.90.
利用Monte carlo模拟方法研究了尺寸,表面自旋交换相互作用对磁性多层膜的磁性质的影响.重点研究了磁性多层膜的维度效应,表面磁性及其相变,模拟结果较好地解释了实验事实.
利用Monte Carlo模拟方法研究了简单立方结构磁性多层膜的自旋重取向行为,发现各向异性、偶极相互作用以及薄膜厚度对系统的自旋取向有较大影响.
本文利用Monte Carlo模拟的方法研究了自由磁性原子团、嵌在金属或氧化物基质的磁性原子团的磁性质,发现它们之间有明显的差别,同时模拟结果较好地解释了实验事实.
首先,证明了在单磁矩的经典拉氏量中是容许存在一个与拓扑项成比例的项的,然后,通过对单自旋的绝热演化求经典极限而定出了此比例常数为1.如此便给出了单磁矩拉氏量中拓扑项的一个简化导出.
本文研究了(LaTb)SrMnO系钙钛矿锰氧化物大块多晶样品的微机构、磁致伸缩、热膨胀和磁电阻效应.在室温下,x0.2样品分别呈现菱面相结构和正交相结构.在1T的磁场下,x=0.20的样品具有-50×10各向异性磁致伸缩.对于不同的x的样品,线磁致伸缩和体磁致伸缩随之变化,甚至磁致伸缩的符号也发生变化.